Światłowody kapilarne



Pobieranie 21,19 Mb.
Strona33/53
Data24.02.2019
Rozmiar21,19 Mb.
1   ...   29   30   31   32   33   34   35   36   ...   53

, (4)

gdzie Jo(rp) jest funkcją Bessela zerowego rzędu, R i  są współrzędnymi biegunowymi. Rozkłady pól dalekiego i bliskiego są niezależne od współrzędnej kątowej  w światłowodzie sferycznie symetrycznym. Czynnik skośności O()=cos jest często przyjmowany jako równy jedności, ponieważ kąty obserwacji dla klasycznych światłowodów jednomodowych są niewielkie. Jednakże, dla światłowodów o małych rdzeniach, takich jak włókna z przesuniętą dyspersją, pole dalekie może rozciągać się dla większych kątów.



Obserwowana amplituda pola dalekiego jest częścią rzeczywistą rozkładu pola, więc równanie na przybiera postać:

, (5)

gdzie HT(Ea(r)) jest transformatą Hankela rozkładu pola bliskiego. Odwrotna transformata Hankela jest:



1   ...   29   30   31   32   33   34   35   36   ...   53


©operacji.org 2017
wyślij wiadomość

    Strona główna